図のように，スリット$\rm S_{1}$，$\rm S_{2}$，$\rm S_{3}$がある薄い板に板に垂直に波長$\lambda$の平面波を入射する． 平面波は$\rm S_{1}$，$\rm S_{2}，\rm S_{3}$で回折した．このとき，入射波の方向から$\theta$の方向にある点Pにおける波の干渉を考える． ただし，Pはスリットから十分遠く，$\rm S_{1}P$，$\rm S_{2}P$，$\rm S_{3}P$はいずれも平行とみなしてよい．スリット間の間隔はいずれも$d$であり，${\rm S_{2}P}=L$である．また，時刻$t$におけるスリット$\rm S_{1}，S_{2}，S_{3}$における媒質の変位$y$は，振幅を$A\,(>0)$，周期を$T$として，
$y=A\sin\left(\dfrac{2\pi}{T}t\right)$
であるとする．波が伝わる速さを$c$として，次の問いに答えよ．
(1) $\rm S_{2}$からPに伝わる波の時刻$t$における波の変位$y_{2}$を$A，T，L，t，c$を用いて表せ．
(2) $\rm S_{1}$からPに伝わる波の時刻$t$における波の変位$y_{1}$を$A，T，L，t，c，d，\theta$を用いて表せ．
(3) $\rm S_{3}$からPに伝わる波の時刻$t$における波の変位$y_{3}$を$A，T，L，t，c，d，\theta$を用いて表せ．
(4) 時刻$t$におけるPの波の変位$y_{\rm P}=y_{1}+y_{2}+y_{3}$の振幅を$A，\lambda$，$d，\theta$を用いて表せ．
(5) 点Pで波が弱め合うとき，$d\sin\theta$，$\lambda$，整数$m$の間に成り立つ関係式を求めよ．
<解答>
(1)
$\rm S_{2}P$の距離は$L$で波が伝わる速さは$c$なので，波が伝わる時間は
$\dfrac{L}{c}$
Pにおける媒質の振動は，時間$\dfrac{L}{c}$前の$\rm S_{2}$の振動と同じだから次のようになるね．
$y_{2}=A\sin\left\{\dfrac{2\pi}{T}\left(t-\dfrac{L}{c}\right)\right\}$ (答)
(2)
$\rm S_{1}P$は$\rm S_{2}P$より距離が$d\sin\theta$だけ短いので，
${\rm S_{2}P}=L-d\sin\theta$
だね．$\rm S_{1}$から$P$に波が伝わる時間は，
$\dfrac{L-d\sin\theta}{c}$
になるね．
「Pの振動は時間$\dfrac{L-d\sin\theta}{c}$前の$\rm S_{1}$の媒質の振動と同じ」
なので，
$y_{1}=A\sin\left\{\dfrac{2\pi}{T}\left(t-\dfrac{L-d\sin\theta}{c}\right)\right\}$ （答）
(3)
反対に$\rm S_{2}P$の距離は$L+d\sin\theta$なので，次のようになるね．
$y_{3}=A\sin\left\{\dfrac{2\pi}{T}\left(t-\dfrac{L+d\sin\theta}{c}\right)\right\}$ （答）
(4)
先に$y_{1}+y_{3}$を計算するときれいになりそうだね．
$y_{1}+y_{3}= A\sin\left\{\dfrac{2\pi}{T}\left(t-\dfrac{L-d\sin\theta}{c}\right)\right\} + A\sin\left\{\dfrac{2\pi}{T}\left(t-\dfrac{L+d\sin\theta}{c}\right)\right\} \cdots (\sharp)$
について，
まず，正弦の加法定理を書き出します．
$\sin(\alpha+\beta)=\sin\alpha\cos\beta+\cos\alpha\sin\beta$ $\cdots (\ast)$
$\sin(\alpha-\beta)=\sin\alpha\cos\beta-\cos\alpha\sin\beta$ $\cdots (2\ast)$
$(\ast)+(2\ast)$を計算します．
$\sin(\alpha+\beta)+\sin(\alpha-\beta)=2\sin\alpha\cos\beta$ $\cdots (\clubsuit)$
この式と$(\sharp)$との対応関係を書き出しましょう．
$\alpha+\beta= \dfrac{2\pi}{T}\left(t-\dfrac{L-d\sin\theta}{c}\right) $ $\cdots (3\ast)$
$\alpha-\beta= \dfrac{2\pi}{T}\left(t-\dfrac{L+d\sin\theta}{c}\right) $ $\cdots (4\ast)$
$(3\ast)+(4\ast)$を計算し，$\alpha$を求めます．
$2\alpha=\dfrac{2\pi}{T}\left(2t-\dfrac{2L}{c}\right)$
$\therefore \alpha=\dfrac{2\pi}{T}\left(t-\dfrac{L}{c}\right)$ $\cdots (5\ast)$
$(3\ast)-(4\ast)$を計算し，$\beta$を求めます．
$2\beta=\dfrac{2\pi}{T}\cdot \dfrac{2d\sin\theta}{c}$
$\therefore \beta=\dfrac{2\pi}{T}\cdot \dfrac{d\sin\theta}{c}$ $\cdots (6\ast)$
$(5\ast)$，$(6\ast)$を$(\clubsuit)$の右辺に代入して積の形をつくります．
$2\sin\left\{ \dfrac{2\pi}{T}\left(t-\dfrac{L}{c}\right) \right\}\cos \left(\dfrac{2\pi}{T}\cdot \dfrac{d\sin\theta}{c} \right)$
したがって，
$y_{1}+y_{3}=2A \sin\left\{ \dfrac{2\pi}{T}\left(t-\dfrac{L}{c}\right) \right\}\cos \left(\dfrac{2\pi}{T}\cdot \dfrac{d\sin\theta}{c} \right) $
なので，$cT=\lambda$(波の基本式)も考慮して，
$\eqalign{y_{1}+y_{2}+y_{3}&= A\sin\left\{\dfrac{2\pi}{T}\left(t-\dfrac{L}{c}\right)\right\} +2A \sin\left\{ \dfrac{2\pi}{T}\left(t-\dfrac{L}{c}\right) \right\}\cos \left(\dfrac{2\pi}{T}\cdot \dfrac{d\sin\theta}{c} \right) \\&=A\left\{2\cos\left(\dfrac{2\pi d\sin\theta}{Tc}\right)+1\right\}\sin\left\{\dfrac{2\pi}{T}\left(t-\dfrac{L}{c}\right)\right\}\\&= A\left\{2\cos\left(\dfrac{2\pi d\sin\theta}{\lambda}\right)+1\right\}\sin\left\{\dfrac{2\pi}{T}\left(t-\dfrac{L}{c}\right)\right\}} $
これで振幅は
$| A\left\{2\cos\left(\dfrac{2\pi d\sin\theta}{\lambda}\right)+1\right\} |$ （答）
だね．
(4)
弱め合うのは，振幅が$0$のときで
$ 2\cos\left(\dfrac{2\pi d\sin\theta}{\lambda}\right)+1 =0$
$\therefore \cos \left(\dfrac{2\pi d\sin\theta}{\lambda}\right) =-\dfrac{1}{2}$
なので，整数$m$を用いて
$ \dfrac{2\pi d\sin\theta}{\lambda} =\dfrac{2}{3}\pi+2\pi m，\dfrac{4}{3}\pi+2\pi m$
$\therefore d\sin\theta=m\lambda+\dfrac{\lambda}{3}，m\lambda+\dfrac{2}{3}\lambda$ (答)
コメント
よく理解できました。同じ問題を別ページに書かれていた位相差や波数差で解くことはできますか？たとえば位相差で解こうとしたら、S1、S2、S3から出る光をそれぞれ光1、光２、光３として、光１と２の位相差は(2π／λ）dsinθで、光２と３の位相差も同じなので、位相差の合計(4π／λ）dsinθ=(2m+1)πと式を立てると答えがウェブとは合いません。どこが間違ってるのでしょうか？お手数ですが、教えていただけないてましょうか？
3つ以上の波となると話が変わってきます．結論をいうと今までと同じようには解けません．
光1，光2，光3のスクリーンでの位相を$\phi_{1}，\phi_{2}，\phi_{3}$とします．すると
$\phi_{2}=\omega t-\dfrac{2\pi}{\lambda}\times L$
$\phi_{1}=\omega t-\dfrac{2\pi}{\lambda}\times (L-d\sin\theta)$
$\phi_{3}=\omega t-\dfrac{2\pi}{\lambda}\times (L+d\sin\theta)$
ですが，光1と光2の位相差が$\dfrac{2\pi}{\lambda}\times d\sin\theta$であるということは$\phi_{1}-\phi_{2}$を計算したのだと思います．実際計算すると
$\phi_{1}-\phi_{2}=\dfrac{2\pi}{\lambda}\times d\sin\theta \cdots (\ast)$
になります．また，光2と光3の位相差が$\dfrac{2\pi}{\lambda}\times d\sin\theta$であるということは$\phi_{2}-\phi_{3}$を計算したのだと思います．実際計算すると
$\phi_{2}-\phi_{3}=\dfrac{2\pi}{\lambda}\times d\sin\theta \cdots (2\ast)$
その後に$(\ast)+(2\ast)$を計算したということで
$(\phi_{1}-\phi_{2})+(\phi_{2}-\phi_{3})=\dfrac{2\pi}{\lambda}\times 2d\sin\theta$
になり，ここで問題なのが，左辺です．左辺は$\phi_{1}-\phi_{3}$となっています．つまり，光1と光3の位相差を計算しているわけです．たとえ，この2つが弱め合って打ち消しても，光2が打ち消されなくなってしまい，「やや明るい」状態になります．
では，位相差だけで計算できないのかといわれると，実はベクトル図を利用した方法があります．今のところこのサイトでは解説をしていませんが，難関大志望の方の参考書や問題集ではときどきみかけます．
標準レベルの入試問題においては，今回のように波の式を計算させるか，かなりわかりやい設定で(たとえば，隣り合う光の位相差が2$\pi$ずつだったら強め合い)出題されます．